Jaja (25 Декабрь 2012 - 13:45) писал:
У кого нить есть картинка Скалярного МП? У Николаева конечно хорошее объяснение и формулы, но вот визуально понять всётаки было бы лучше.
Уважаемый Jaja!
Проще всего скалярное магнитное поле обозревать между пластинами обычного плоского конденсатора.
Составим из конденсатора емкости С (внутри пластин для простоты - вакуум) и катушки индуктивности L колебательный контур.
Если зарядить конденсатор и замкнуть этот колебательный контур, в нем возбуждается колебательный процесс с определенной частотой.
Все это известно и миллион раз описано в учебниках.
Но обращаю внимание на то, что в момент, когда заряд на конденсаторе становится нулевым, а ток в катушке достигает максимума, между пластин продолжает существовать НЕЧТО.
Это нечто считается токами смещения, которые высчитываются очень просто: i = dE/dt. Е - напряженость электрического поля между пластинами конденсатора.
Обращаю внимание на то, что плотность тока смещения i достигает максимума, когда там Е = 0.
Насчет токов смещения ведутся до сих пор вялые споры: реальные это процессы в физическом вакууме, или это математический кунштюк для формального замыкания полного переменного тока, текущему по колебательному контуру.
Но я не буду ввязываться в эти споры. Ток смещения - реален!
Доказательство этому в эксперименте:
http://electricaleather.com/d/358095/d/tok-smescheniya-v-vakuume-eksperimenty.pdf
Распространение тока смещения в плоском конденсаторе очень простое. Его величина и направление совершенно одинаковы во всем объеме конденсатора. Вектор i направлен перпендикулярно пластинам.
И здесь внимательно еще раз посмотрим на вектора i и заметим вдруг, что поле этого вектора есть чей-то градиент! Какой-то скалярной величины. Интергрируем по пространству межэлектродного пространства и получаем скалярную функцию, которая линейно спадает от одной пластины конденсатора к другой.
Для простоты (из соображений симметрии) примем - (имеем полное право), напряженность этого поля в центре между пластинами равным нулю.
И получим, таким образом, наглядную картину распределения скалярного магнитного поля между пластинами плоского конденсатора. Это именно магнитное поле - оно имеет такую размерность.
По теории Николаева это поле вычисляется просто: i = - gradH*. Где i - плотность тока смещения, Н* - скалярное магнитное поле.
Из этих рассуждений вытекает такой факт: энергия в конденсаторе, запитанном переменным током, переправляется от одной пластины к другой с помощью продольных электродинамических волн. В которых роль векторного магнитного поля (оно задействован только в поперечных волнах) играет скалярное поле Н*.
Картинка распределения СМП в плоском конденсаторе смотри в прикреплении.