Manopad (30 Октябрь 2025 - 18:01) писал:
Может для вас эта статейка и напоминает Мурзилку.. Но меня не устраивают ваши взгляды на проблему МВ. Хотя я знаю что она возможна даже на уровне эпох.
Ну «не устраивает» - это слабая позиция. Если у вас есть критические замечания к моей модели или вы выявили некую несогласованность в ней с действительными данными, то я с большим интересом на них взгляну. Я даже буду рад, если вы попытаетесь как-то «расшатать» мои доводы и указать на выявленные вами фундаментальные противоречия. Если для оценки и проверки вам потребуется формализованная мат.модель напишите. Я вам отправлю.
Даже сделаем так (с позволения администраторов форума, если они сочтут это уместным) размещаю здесь:
THEORY OF BIPOLAR ENTROPIC GRAVITY (TBEG):
1. ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ
1.1. Геометрическая структура
Рассмотрим биметрическое многообразие (M, g, f) где:
· g_{\mu\nu} - физическая метрика (N-сектор)
· f_{\mu\nu} - энтропийная метрика (S-сектор)
· Обе сигнатуры (-,+,+,+), связанные диффеоморфизмом \phi: M \to M
1.2. Калибровочная структура
Вводим SU(2) калибровочное поле A_\mu^a для описания биполярных состояний:
\Psi = \begin{pmatrix} \psi_N \\ \psi_S \end{pmatrix} \in \mathbb{C}^2 \otimes T^0_2(M)
где \psi_N, \psi_S - бозонные поля спина 2, а SU(2) структура описывает их когерентную суперпозицию.
ЧАСТЬ 2: ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ
2.1. Полный лагранжиан
\boxed{
\begin{aligned}
S &= \int d^4x \left[ \sqrt{-g} \mathcal{L}_g + \sqrt{-f} \mathcal{L}_f + \sqrt{-\det(g+f)} \mathcal{L}_{\text{int}} \right] \\
\mathcal{L}_g &= \frac{1}{16\pi G_N} \left( R(g) - 2\Lambda_N \right) \\
\mathcal{L}_f &= \frac{1}{16\pi G_S} \left( R(f) - 2\Lambda_S \right) \\
\mathcal{L}_{\text{int}} &= -\frac{1}{2} K^{\mu\nu} \partial_\mu \phi \partial_\nu \phi - V(\phi) - \frac{1}{4} F_{\mu\nu}^a F_a^{\mu\nu}
\end{aligned}
}
2.2. Тензор взаимодействия
K^{\mu\nu} = g^{\mu\alpha} f_{\alpha\beta} g^{\beta\nu} - \frac{1}{2} \text{Tr}(g^{-1}f) g^{\mu\nu}
2.3. Поле напряженности
F_{\mu\nu}^a = \partial_\mu A_\nu^a - \partial_\nu A_\mu^a + g_\epsilon \epsilon^{abc} A_\mu^b A_\nu^c
где g_\epsilon - константа связи биполярных состояний.
ЧАСТЬ 3: УРАВНЕНИЯ ПОЛЯ
3.1. Уравнения Эйнштейна-TBEG
Для метрики g:
\boxed{
R_{\mu\nu}(g) - \frac{1}{2} g_{\mu\nu} R(g) + \Lambda_N g_{\mu\nu} = 8\pi G_N \left( T_{\mu\nu}^N + T_{\mu\nu}^{\text{int}} + T_{\mu\nu}^{\text{gauge}} \right)
}
Для метрики f:
\boxed{
R_{\mu\nu}(f) - \frac{1}{2} f_{\mu\nu} R(f) + \Lambda_S f_{\mu\nu} = 8\pi G_S T_{\mu\nu}^S
}
3.2. Тензоры энергии-импульса
\begin{aligned}
T_{\mu\nu}^N &= -\frac{2}{\sqrt{-g}} \frac{\delta}{\delta g^{\mu\nu}} \left( \sqrt{-g} \mathcal{L}_N \right) \\
T_{\mu\nu}^S &= -\frac{2}{\sqrt{-f}} \frac{\delta}{\delta f^{\mu\nu}} \left( \sqrt{-f} \mathcal{L}_S \right) \\
T_{\mu\nu}^{\text{int}} &= -\frac{2}{\sqrt{-\det(g+f)}} \frac{\delta}{\delta g^{\mu\nu}} \left( \sqrt{-\det(g+f)} \mathcal{L}_{\text{int}} \right) \\
T_{\mu\nu}^{\text{gauge}} &= F_{\mu\alpha}^a F_{\nu\beta}^a g^{\alpha\beta} - \frac{1}{4} g_{\mu\nu} F_{\alpha\beta}^a F_a^{\alpha\beta}
\end{aligned}
ЧАСТЬ 4: КВАНТОВАЯ ДИНАМИКА БИПОЛЯРНЫХ СОСТОЯНИЙ
4.1. Уравнение Боголюбова-де Женна
\boxed{
i\hbar \frac{\partial}{\partial t} \begin{pmatrix} \hat{\psi}_N \\ \hat{\psi}_S^\dagger \end{pmatrix} =
\begin{pmatrix}
\hat{H}_N & \hat{\Delta} \\
\hat{\Delta}^\dagger & -\hat{H}_S
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
\hat{\psi}_N \\ \hat{\psi}_S^\dagger
\end{pmatrix}
}
где:
· \hat{H}_N = -\frac{\hbar^2}{2m_N} \nabla^2 + V_N(\mathbf{r})
· \hat{H}_S = -\frac{\hbar^2}{2m_S} \nabla^2 + V_S(\mathbf{r})
· \hat{\Delta} = \lambda \phi + g_\epsilon \langle \hat{\psi}_N \hat{\psi}_S \rangle - параметр когерентности
4.2. Эффективные массы
\begin{aligned}
m_N &= \sqrt{\frac{\hbar^2 G_N \rho_N}{c^3}} > 0 \\
m_S &= \sqrt{\frac{\hbar^2 G_S \rho_S}{c^3}} > 0 \quad \text{(положительная масса!)}
\end{aligned}
ЧАСТЬ 5: КОСМОЛОГИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА
5.1. Модифицированные уравнения Фридмана
\boxed{
\begin{aligned}
H_g^2 &= \frac{8\pi G_N}{3} \left( \rho_m + \rho_N + \rho_{\text{int}} + \rho_{\text{gauge}} \right) + \frac{\Lambda_N}{3} \\
H_f^2 &= \frac{8\pi G_S}{3} \rho_S + \frac{\Lambda_S}{3}
\end{aligned}
}
5.2. Уравнения непрерывности с замороженным состоянием
\boxed{
\begin{aligned}
\dot{\rho}_N + 3H_g(\rho_N + p_N) &= -\Gamma(T) \rho_N + Q_{\text{gauge}} \\
\dot{\rho}_S + 3H_f(\rho_S + p_S) &= +\Gamma(T) \rho_N - \Lambda_S(T) \rho_S^2 - Q_{\text{gauge}} \\
\dot{\rho}_{\text{gauge}} + 3H_g(\rho_{\text{gauge}} + p_{\text{gauge}}) &= 0
\end{aligned}
}
5.3. Температурные зависимости
\begin{aligned}
\Gamma(T) &= \Gamma_0 \cdot \Theta(T - T_{\text{thaw}}), \quad T_{\text{thaw}} \approx 1 \text{эВ} \\
\Lambda_S(T) &= \Lambda_{S0} \left( 1 + \gamma \frac{T}{T_{\text{form}}} \right)^{-1}
\end{aligned}
ЧАСТЬ 6: СТАТИЧЕСКИЕ РЕШЕНИЯ И ГАЛАКТИКИ
6.1. Сферически-симметричный анзац
\begin{aligned}
ds_g^2 &= -B® dt^2 + A® dr^2 + r^2 d\Omega^2 \\
ds_f^2 &= -C® dt^2 + D® dr^2 + \alpha^2 r^2 d\Omega^2
\end{aligned}
6.2. Профиль S-конденсата с анизотропией
\boxed{
\rho_S® = \rho_{S0} \left( 1 + \frac{r^2}{r_c^2} \right)^{-3\beta_S/2} \exp\left[ -\frac{r}{\lambda_S} \left( 1 + \zeta \frac{|\nabla \phi|^2}{|\nabla \phi|^2 + k_0^2} \right) \right]
}
ЧАСТЬ 7: ПРОВЕРЯЕМЫЕ ПРЕДСКАЗАНИЯ
7.1. Дихроизм гравитационных волн
Модифицированное волновое уравнение:
\boxed{
\ddot{h}_A + (3H + \Gamma_A) \dot{h}_A + \left( \frac{k^2}{a^2} + m_A^2 - i \gamma_A \right) h_A = 0
}
где \Gamma_A и \gamma_A - диссипативные члены из-за взаимодействия с S-конденсатом.
Предсказания:
· LISA: \Delta t = 0.9 \pm 0.3 мс, \Delta \Phi = 0.15 \pm 0.05 рад при 0.1 Гц
· PTA: \Delta t = 7.2 \pm 2.0 мс при 10^{-8} Гц
7.2. Кривые вращения галактик
Эффективный потенциал:
\Phi_{\text{eff}}® = \Phi_N® + \Phi_S® + \Phi_{\text{ent}}®
где энтропийная поправка:
\Phi_{\text{ent}}® = \frac{k_B T_S}{m_p} \ln\left( \frac{\rho_S®}{\rho_{S0}} \right) + \frac{g_\epsilon^2}{8\pi r} e^{-m_\gamma r}
ЧАСТЬ 8: СОГЛАСОВАНИЕ С ЭКСПЕРИМЕНТАМИ
8.1. Скопление "Пуля"
Сечение взаимодействия:
\sigma_{\text{scatter}} = \frac{\Lambda_S^2}{8\pi m_S^2} \left( 1 + \frac{|\nabla \phi|^2}{m_\gamma^2} \right)^{-2}
При |\nabla \phi| \sim 10^3 m_\gamma → \sigma_{\text{scatter}} \sim 10^{-6} барн → согласие с наблюдениями!
8.2. Реликтовое излучение
Модификации CMB:
\frac{\Delta T}{T} \approx 10^{-7} \cdot \left( \frac{T_{\text{thaw}}}{1 \text{эВ}} \right)^2 \quad \text{(в пределах ошибок Planck!)}
ЧАСТЬ 9: ЧИСЛЕННЫЕ ПАРАМЕТРЫ TBEG
9.1. Фундаментальные константы
Параметр Значение Неопределенность Физический смысл
G_S/G_N 0.082 ± 0.004 Отношение констант связи
\Gamma_0 2.1 \times 10^{-18} \, \text{с}^{-1} ± 12% Скорость распада N→S
\Lambda_{S0} 2.1 \times 10^{-35} \, \text{см}^3/\text{г·с} ± 15% Самодействие S-конденсата
g_\epsilon 0.45 \pm 0.08 ± 18% Константа калибровочной связи
T_{\text{thaw}} 1.2 \pm 0.3 эВ ± 25% Температура "разморозки"
*Можете прогнать через любой анализ на согласованность.
12
